Курс лекций III планируется как часть общего курса под названием «Лекции по спиновым явлениям в ядерной физике». Он является продолжением Курса лекций I и Курса лекций  II автора. Данный курс предназначается в качестве пособия для студентов, изучающих ядерную физику в университетах и технических вузах.

          Определение спина как момента существует, вообще говоря, и для покоящейся частицы. Но для фотона, движущегося со скоростью света, не может вообще существовать система покоя, поэтому здесь можно судить лишь о полном моменте. В этом случае допустимо ввести «спин» и «орбитальный момент» формальным образом как вспомогательные понятия.

            Как мы показали в Курсе лекций II, в релятивистской теории орбитальный момент и спин движущейся частицы не сохраняются каждый по отдельности. Сохраняется лишь полный момент, представляющий сумму орбитального момента и спина.

            В итоге, строго говоря, не может сохраняться и проекция спина на какое-либо выделенное или заданное направление в пространстве (например, на некоторую ось z). Поэтому подобная проекция спина, по большому счету, не может служить выражением поляризационных (спиновых) состояний движущейся частицы, на что мы возлагали определенные надежды.

            Однако для любой частицы (даже с равной нулю массой покоя) всегда существует специальное выделенное направление вектора импульса k. Попросту говоря, вместо того чтобы выражать спиновые состояния через проекции на некоторую произвольную ось z, фиксированную в пространстве, рассматриваются проекции спинов частиц на направление их движения. Проекцию момента на такую ось обычно называют спиральностью (helisity). В представлении спиральности уже не требуется задание произвольной пространственной оси. Спины теперь рассматриваются относительно направлений, имеющих выраженный физический смысл и более естественных для релятивистского подхода. Подобный выбор связан не только с требованием сохранения полного момента, но и с другими преимуществами. Но очень важно заметить следующее: поскольку составляющая орбитального момента вдоль направления движения равна нулю, то спиральность может считаться как проекцией спина, так и проекцией полного момента частицы на направление импульса. 

The lectures demonstrate that the density matrix is a compact method of specifying the polarization. In this regard, we consider here the density formalism of the beam and show that the density matrix of the beam is a very convenient tool for describing the scattering and polarization of protons by nuclei. Based on the presented formalism, we obtain expressions practically for all the observed quantities that we managed to extract in the experiment.

In this part of the Lecture Course we briefly describe the methodology for obtaining the triple scattering parameters introduced by Wolfenstein for the description of nucleon-nucleon and nucleon-nucleus scattering. In this description we are based primarily on the formalism developed, summarized and modeled by Ohlsen after that of Wolfensterin. 

Данный курс предназначается в качестве пособия для студентов, изучающих ядерную физику в университетах и технических вузах.